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   在有限葉片數(shù)時,無摩擦流動的假設(shè)會產(chǎn)生一種所謂的“相對渦流&dquo;。陳述這種運動的最清晰方法,是把葉片流道視作如圖15所示那樣完全封閉的。由于流道壁沒有摩擦力，所以空氣的旋轉(zhuǎn)以及由此而產(chǎn)生的切向力都可以忽略不計。當(dāng)葉輪旋轉(zhuǎn)肘,空氣則只沿著一個圓形的軌道流動。這樣,在一個隨著葉輪一同旋轉(zhuǎn)的觀察者看來,就會看到一種稱為“相對渦流&dquo;的旋轉(zhuǎn)。這種運動的流線示于圖15。在葉片的工作面上,空氣沿徑向向內(nèi)流動；而在葉片的非工作面,空氣向外流動,于是在葉片流道中形成了一個環(huán)狀流道。如果葉片流道被打開,則有一定的流量經(jīng)葉輪流道流過。這時,主氣流即和相對渦流相疊加。在葉片的非工作面上疊加,氣流的速度增加；而在葉片的工作面上,氣流的速度減小,如圖16所示。由于相對渦流與流量無關(guān),所以根據(jù)其數(shù)量級,可能會相當(dāng)大地改變流動的圖譜。       當(dāng)流量減小,以致葉片工作面上:(即壓力面上)的氣流速度減小,并恰好等于這的對渦流速度時,即會出現(xiàn)一種特殊的情況。這時葉片工作面上的氣流就會停止。流量再減小時,就會發(fā)生氣流的回流。所以,在無摩擦流動中,每一種葉片流道都有一個最佳的流量。低于這一流量時,在葉片工作面上的氣流就會“回流&dquo;。這一現(xiàn)象是庫夏斯基首先研究的。  

  可能會提出這樣的問題，在相對旋轉(zhuǎn)的流動中,是否也可能象在固定的直流道中那樣,得到一種等速分布的流動? 為此,可使dω/dn=0,并將其代入式(30)得               2ω-ω/R=0；或R=w/（2ω）=1w/（2u1） 若以這個曲率半徑構(gòu)成后向葉片流道,則能在實際上建立這種速度分布。當(dāng)ω為常數(shù)時,據(jù)上述的公式,R即為常數(shù)。 從而得出簡單的圓弧形葉片。但和公式(27)比較后,發(fā)現(xiàn)仍存在一個垂直于流動方向的壓力差為：             σP/σn=λ/gω2COS&bea;   在這一特定的情況下,式(27)中的兩項被消去了,而且只要稍加注意圖13就能理解它的精確物理意義。葉片彎曲產(chǎn)生的離心力(ω2/R)dm等于“哥氏力&dquo;2ωwdm,所以,橫向壓力只是由離心力ω2dm引起。這種情況并沒有什么實際意義,因為由此所決定的葉片太短,況且,由于這些葉片強烈地向后彎曲,只能產(chǎn)生很小的壓力升。