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      在導(dǎo)向裝置中，或者按更通俗的叫法，在通風(fēng)機(jī)的擴(kuò)壓器中，從葉輪排出的高速氣流速度減了下來，這個(gè)過程對(duì)連接管路是十分重要的。這樣，就在擴(kuò)壓器中產(chǎn)生了靜壓，并迭加在葉輪中所得到的靜壓之上。從技術(shù)上講，氣流減速過程是一種壓力轉(zhuǎn)換過程——靜壓回收——氣流的減速流動(dòng)在一定情況下會(huì)造成重大損失。我們也知道，氣流在葉輪中也被減速。     但正如經(jīng)驗(yàn)表明的那樣，在旋轉(zhuǎn)擴(kuò)壓器中的損失沒有固定擴(kuò)壓器中的損失那樣大。這是因?yàn)樵谛D(zhuǎn)擴(kuò)壓器中邊界層被離心力甩掉了，而在固定擴(kuò)壓器中完全沒有這種現(xiàn)象。通過研究逐漸獲得這方面的知識(shí)，包括氣的觀察結(jié)果使我們能夠合理設(shè)計(jì)導(dǎo)向器。但為了取得高效率，必須適當(dāng)?shù)胤醋饔枚热〈笠恍?，因此，?duì)通風(fēng)機(jī)的擴(kuò)壓器必須予以特別注意。

 單級(jí)鼓風(fēng)機(jī)，特殊是通風(fēng)機(jī)毫無例外的都用蝸殼作導(dǎo)向裝置。這種形式的導(dǎo)向裝置結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)單，效果良好，幾乎不可能用其他裝置來取代。鑒于他的重要性，這里詳細(xì)描述一下其設(shè)計(jì)原則。     為了能掌握簡(jiǎn)單蝸殼中的流動(dòng)規(guī)律，最好先討論軸對(duì)稱的簡(jiǎn)單流動(dòng)，對(duì)于這種流動(dòng)規(guī)律，一個(gè)很重要的理想流動(dòng)是一種只有源的單旋渦流動(dòng)。在側(cè)壁平行的情況下，流體的流動(dòng)軌跡是一條對(duì)數(shù)螺旋線。一個(gè)直徑為D的離心式葉輪，他的流動(dòng)總效果可用上述流動(dòng)系統(tǒng)來代替。根據(jù)環(huán)量不變定律（cu=常數(shù)），對(duì)處于葉輪外徑為的一點(diǎn)上的氣體質(zhì)點(diǎn)，可求得圓周速度cu（實(shí)際上，質(zhì)點(diǎn)必須距葉輪相當(dāng)遠(yuǎn)，使有限葉片影響所造成的氣流偏移消失時(shí)，上述cu=常數(shù)的定律才有效）。該定律就是不計(jì)摩擦?xí)r確定蝸殼尺寸的理論基礎(chǔ)。    圖174簡(jiǎn)單地示出蝸殼是怎樣形成的。用一道壁面代替流線，該面在旋轉(zhuǎn)一周后把氣流全部流量囊括在斷面F中。以便在這里能簡(jiǎn)單地把氣流引到管道中。只不過排氣必須是直線的而不按對(duì)數(shù)螺旋流動(dòng)，所以流動(dòng)情況和上述有所差別。如果我們努力使之盡可能平穩(wěn)的過渡，則這些差別會(huì)小一些。     再講一下上述蝸殼形成法則所必需的前提條件，即蝸殼的側(cè)壁必須是旋轉(zhuǎn)對(duì)稱的。如果蝸殼形狀不是旋轉(zhuǎn)對(duì)稱的，如圓形截面那樣，則流動(dòng)狀態(tài)將不再是常數(shù)，cu=常數(shù)的規(guī)律就不再成立。盡管如此，從流體力學(xué)角度看，氣流仍然是無旋流動(dòng)。當(dāng)然與旋轉(zhuǎn)對(duì)稱體有點(diǎn)微小差別，也不會(huì)造成流動(dòng)狀態(tài)的重大變化。